临汾变压器厂

临汾变压器原理——基础概念

　　在现代设备中的重要性日渐提高，因此的工作效率、体积以及安全要求等技术性能指标亦随之越来越高。决定技术性能指标的诸多因素中，基本上都与开关临汾变压器有关。临汾变压器是的关键器件，详细了解并掌握临汾变压器技术参数是非常必要的。

　　在分析开关临汾变压器的工作原理的时候，必然会涉及磁场强度H和磁感应强度B以及磁通量等概念，为此，这里我们首先简单介绍它们的定义和概念。

　　1，磁通：

　　在自然界中无处不存在电场和磁场，在带电物体的周围必然会存在电场，在电场的作用下，周围的物体都会感应带电;同样在带磁物体的周围必然会存在磁场，在磁场的作用下，周围的物体也都会被感应产生磁通。

　　2，磁偶极子：

　　现代磁学研究表明：一切磁现象都起源于电流。磁性材料或磁感应也不例外，铁磁现象的起源是由于材料内部原子核外运动形成的微电流，亦称分子电流，这些微电流的集合效应使得材料对外呈现各种各样的宏观磁特性。因为每一个微电流都产生磁效应，所以把一个单位微电流称为一个磁偶极子。因此，磁场强度的大小与磁偶极子的分布有关。

　　3，电场强度：

　　在宏观条件下，磁场强度可以定义为空间某处磁场的大小。我们知道，电场强度的概念是用单位电荷在电场中所产生的作用力来定义的，而在磁场中就很难找到一个类似于“单位电荷”或“单位磁场”的带磁物质来定义磁场强度，为此，电场强度的定义只好借用流过单位长度导体电流的概念来定义磁场强度，但这个概念本应该是用来定义电磁感应强度的，因为电磁场是可以互相产生感应的。

　　4，导磁率：

　　电磁感应强度不但与流过单位长度导体的电流大小相关，而且还与介质的属性有关。所以，电磁感应强度可以在磁场强度的基础上再乘以一个代表介质属性的系数来表示。这个代表介质属性的系数人们把它称为导磁率。

　　5，磁场强度H

　　在电磁场理论中，磁场强度H的定义为：在真空中垂直于磁场方向的通电直导线，受到的磁场的作用力F跟电流I和导线长度 的乘积I 的比值，称为通电直导线所在处的磁场强度。或：在真空中垂直于磁场方向的1米长的导线，通过1安培的电流，受到磁场的作用力为1牛顿时，通过导线所在处的磁场强度就是1奥斯特(Oersted)。

　　6，磁感应强度B

　　电磁感应强度一般也称为磁感应强度。由于在真空中磁感应强度与磁场强度在数值上完全相等，因此，磁感应强度在真空中的定义与磁场强度在真空中的定义是完全相同的。所不同的是磁场强度H与介质的属性无关，而磁感应强度B却与介质的属性有关。

临汾变压器原理——磁场强度H、磁感应强度B、磁通密度B计算公式

　　但很多书上都用上面定义磁场强度的方法来定义电磁感应强度，这是很不合理的;因为，电磁感应强度与介质的属性有关，那么，比如在固体介质中，人们就很难用通电直导线的方法来测量通电直导线在磁场中所受的力，既然不能测量，就不应该假设它所受的力与介质的属性有关。其实介质的导磁率也不是通过作用力来测量的，而是通过电磁感应的方法来测量的。电磁感应强度一般简称为磁感应强度。 磁场强度H和磁感应强度B由下面公式表示：

　　(2-1)式中磁场强度H的单位为奥斯特(Oe)，力F的单位为牛顿(N)，电流I的单位为安培(A)，导线长度的单位为米(m)。(2-2)式中，磁感应强度B的单位为特斯拉(T)， 为导磁率，单位为亨/米(H/m)，在真空中的导磁率记为 ， = 1。由于特斯拉的单位太大，人们经常使用高斯(Gs)作为磁感应强度B的单位。1特斯拉等于10000高(1T=104Gs)。

　　由于磁现象可以形象地用磁力线来表示，故磁感应强度B又可定义为磁力线通量的密度，即：单位面积内的磁力线通量。磁力线通量密度可简称为磁通密度，因此，电磁感应强度又可以表示为：

　　(2-3)式中，磁通密度B的单位为特斯拉(T)，磁通量的单位为韦伯(Wb)，面积的单位为平方米(m2)。如果磁通密度B用高斯(Gs)为单位，则磁通量的单位为麦克斯韦(Mx)，面积的单位为平方厘米(cm2)。其中，1特斯拉等于10000高斯(1T = 104Gs)，1韦伯等于10000麦克斯韦(1Wb = 104Mx)。

　　电磁感应强度除了可以称为磁感应强度、磁通密度外，很多人还把它称为磁感密度。至此，已经说明，电磁感应强度B、磁感应强度B、磁通密度B、磁感应密度B等，在概念上是完全可以通用的。

　　顺便说明，在其它书上有人把磁感应强度B的定义为：B = (H+M)，其中H和M分别是磁化强度和磁场强度，而 是真空导磁率。为了简单，我们不准备引入太多的其它概念，如有特别需要，可通过(2-2)式的定义来与其它概念进行转换。

　　这里还需要强调指出，用来代表介质属性的导磁率并不是一个常数，而是一个非线性函数，它不但与介质以及磁场强度有关，而且与温度还有关。因此，导磁率所定义的并不是一个简单的系数，而是人们正在利用它来掩盖住人类至今还没有完全揭示的，磁场强度与电磁感应强度之间的内在关系。不过为了简单，当我们对磁场强度与电磁感应强度进行分析的时候，还是可以把导磁率当成一个常数来看待，或者取它的平均值或有效值来进行计算。

临汾变压器原理——理想临汾变压器

　　当我们把导线插入220V插座，就会发生短路现象，可是插入临汾变压器就不会，区别就在于临汾变压器原边的线圈导线是绕在铁芯上的，难道仅仅因为多了个铁芯，导线就失去短路作用了吗?是的，导线插入铁芯后就变成了电感线圈，根据楞次定律：感应电流的磁场总是要阻碍引起感应电流的磁通量的变化(注意：“阻碍”不是“相反”，原磁通量增大时方向相反，原磁通量减小时方向相同;“阻碍”也不是阻止，电路中的磁通量还是变化的) 。临汾变压器原边将产生一个大小相等，方向相反的反向电动势抵消输入的220V电压，导线中仅有微弱的励磁电流流过(维持磁场需要有一个电流)，所以，导线失去了短路作用。

　　如果真是这样，那么在铁钉上绕几圈漆包线，再把导线插入220V插座，是不是就不会短路了?肯定会短路的。原因就是铁芯磁饱和了，无法产生反向电动势抵消输入电压，此时，导线还是相当于短路线。拆开临汾变压器，可以看到，线圈匝数很多，额定功率越大的临汾变压器，铁芯体积越大，其中的原因就是为了让临汾变压器工作在临汾变压器状态，而不是进入磁饱和状态。

　　也就是说，我们实际中使用的临汾变压器都是非理想的，有可能进入磁饱和状态，从而失去临汾变压器功能。我们设计临汾变压器的目的就是保证在额定电压，额定功率下，临汾变压器正常工作。如果真的存在理想临汾变压器就不需要我们设计了。

临汾变压器原理——工作状态

　　1，工作过程详解：

　　开关临汾变压器一般都是工作于开关状态;当输入电压为电压时，称为单极性输入，如单激式临汾变压器;当输入电压为交流电压时，称为双极性输入，如双激式临汾变压器;因此，开关临汾变压器也可以称为临汾变压器，因为其输入电压是一序列;不过要真正较量起来的时候，开关临汾变压器与临汾变压器在工作原理上还是有区别的，因为开关临汾变压器还分正、，这一点后面还将详细说明。设开关临汾变压器铁芯的截面为S，当幅度为U、宽度为τ的矩形电压施加到开关临汾变压器的初级线圈上时，在开关临汾变压器的初级线圈中就有励磁电流流过;同时，在开关临汾变压器的铁芯中就会产生磁场，临汾变压器的铁芯就会被磁化，在磁场强度为H的磁场作用下又会产生磁通密度为B的磁力线通量，简称磁通，用“”表示;磁通密度B或磁通 受磁场强度H的作用而发生变化的过程，称为磁化过程。所谓的励磁电流，就是让临汾变压器铁芯充磁和消磁的电流。

　　根据法拉第电磁感应定理，电感线圈中的磁场或磁通密度发生变化时，将在线圈中产生感应电动势;线圈中感应电动势为：

　　式中，N为开关临汾变压器的初级线圈的匝数; 为临汾变压器铁芯的磁通量;B为临汾变压器铁芯的磁感应强度或磁通密度平均值。

　　这里引进磁通密度平均值的概念，是因为临汾变压器铁芯中的磁通并不是均匀分布，磁通密度与铁芯或铁芯截面上的磁通实际分布有关。因此，在分析诸如临汾变压器的某些宏观特性的时候，有时需要使用平均值的概念，以便处理问题简单。

　　从(2-4)式可知，磁通密度的变化以等速变化进行，即：

　　假定磁通密度的初始值为B(0) = Bo(取t = 0)，当t > 0时，磁通密度以线性规律增长，磁通密度以线性规律增长，即：

　　当t = τ时，即时间达到的后沿时，磁通密度达到最大值Bm = B(τ)。磁通密度增量(磁通密度初始值和最终值之差)?B = B(τ)-B(0) = Bm-Bo 。当输入电压是一序列单极性矩形时，根据电磁感应定律，在临汾变压器铁芯中将产生一个磁通密度增量与之对应，即：

　　如果能忽略涡流影响，则磁场强度H的平均值取决于导磁体材料的性质。临汾变压器初级线圈内的磁化电流的增长与H成正比。在特性曲线的直线段内磁场强度H、磁化电流 和磁通密度B都以线性变化。

　　电压作用结束后( t > τ )，临汾变压器中的磁化电流将按临汾变压器的电路特性，即电路参数确定的规律下降，临汾变压器铁芯内的磁场强度和磁通密度也相减弱，此时临汾变压器线圈内产生反极性电压，即反电动势。临汾变压器的电路特性实际上就是第一章中已经详细介绍过的正、电压电路特性。

　　上面分析虽然都是以单极性输入为例，但对双极性输入同样有效;在方法上，只须把双极性输入看成是两个单极性分别输入即可。

　　2，两类临汾变压器的原理和结构：

　　临汾变压器分单激式临汾变压器和双激式临汾变压器，两种临汾变压器的工作原理和结构并不是完全一样的。单激式临汾变压器的输入电压是单极性，并且还分正电压;而双激式临汾变压器的输入电压是双极性，一般是双极性电压。

　　另外，为了防止磁饱和，在单激式临汾变压器的铁芯中一般都要留气隙;而双激式临汾变压器的铁芯磁通密度变化范围相对来说比较大，一般不容易出现磁饱和现象，因此，一般都不用留气隙。

　　单激式临汾变压器还分正激式和式两种，对两种临汾变压器的技术参数要求也不一样;对正激式临汾变压器的初级电感量要求比较大，而对式临汾变压器初级电感量的要求，其大小却与功率有关。

　　双激式临汾变压器铁芯的磁滞损耗比较大，而单激式临汾变压器铁芯的磁滞损耗却比较小。这些参数基本上都与临汾变压器铁芯的磁化曲线有关。

临汾变压器原理——容量及功率计算公式

　　临汾变压器的功率是决定于负载的，既:P2=U2II2I+U2III2II+......+U2nI2In(VA)P1=P2/η(VA)

　　式中：P2临汾变压器次级功率计算值、P1临汾变压器的初级功率计算值、U2I和U2II......临汾变压器次级各绕组电压(V)，其值由负载决定。

　　I2I和I2II......临汾变压器次级各绕组电流(A)，其值由负载决定。η为效率

　　临汾变压器容量1KVA以下的临汾变压器容量小，效率较低，一般可取η=0.8到0.9，对于临汾变压器容量在100VA以下的，η选小值;临汾变压器容量在100VA到1000VA者选大值。硅钢片质量差的η可选0.7

　　I1=P1/U1(1.1到1.2)(A)

　　式中:U1为初级电压(V)

　　1.1到1.2为考虑到空载激磁电流的经验系数

　　临汾变压器容量计算出来后就可以计算硅钢片铁芯的截面积S等其他参数。

　　站用临汾变压器容量计算公式：

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